* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Флаттер оболочек и криволинейных панелей 495 преобразований могут быть снедены к уравнениям вида (-10). Формулы для коэффициентов уравнения (46) в данном с л \ ч а е можно взять из работы | 3 0 ] . Критические числа — UJc будут функциями чисел т л п. Зависимости = f {т п) при фиксированных значениях п могут иметь два минимума. Эти минимумы имеют место при волновых чи­ слах т, близких к волновым числам, соответствующим минимальным скоростям распространения упругих волн по оболочке в Еакчлме. Вычисления критических чисел д л я оболочек с параметрами 0.ОО1 << 0 ч <~<0,03, 0/33 ^ s 0,99; 1,01 < ^ < 3 [R и R, — радиусы l z коаксиальных оболочек) позво­ ляют сделать р я д выводон. Вопервых, критическая скорость для указанных диапазонов не зависит от того, к а к а я из двух границ потока (внешняя или внутренняя) является упругой. Во-вторых, для не слишком тонких оболочек и при ЯГ' слишком близком к единице, критическая скорость для бесконечно длинной цилиндриче­ ской оболочки, обтекаемой с на­ Рис. 17 ружной стороны потоком газа, южет быть определена по фор1уле (53), где V — минимальная фазовая скорость распространения упругих волн по оболочке н вакууме при л = 0 . В-третьих, д л я дос!агочно тонких оболочек критические скорости записывают в виде н е L (54) здесь V — минимальная фазовая скорость распространения упругих волн по оболочке в вакууму при п — 2, а параметр ct определяют по формуле il2 0 I 1 +Z -4 -4 Итак, критические скорости д л я коаксиальных оболочек, одна из которых является абсолютно жесткой, в указанном выше диапазоне параметров и можно вычислять по формулам (53) и (54). И з t l + 2 двух полученных значении M и Л 1 следует брать меньшее. Круговые цилиндрические оболочки конечной длины. П р и определе­ нии критических скоростей флаттера достаточно тонких оболочек (по крайней мере, при шения панической . > 100) можно использовать jeopuH основные соотно­ гонких оболочек [69], В этом с л ^ ч ^ - для