* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Флаттер оболочек и криволинейных панелей 489 соответствуют теоретическим результатам, Кринан / относится к квадрат­ ной пластинке, защемленной по передней и задней кромкам и опертой по боковым кромкам. Экспериментальные точки * для этого случая обозначены квадратами. Кривые 2иЗ относятся к бесконечной попе­ рек потока пластинке, защемленной по передней и задней кромкам. Кри* вая 2 получена с использованием стационарной теории; кривая 3 — с использованием нестационарной теории. К р у ж к а м и отмечены экспери­ ментальные результаты, относящиеся к конечным пластинкам, защемленным по передней кромке, упруго заделан­ ным на задней кромке л свободным н;* боковых. Белые кружки соответст­ вуют результатам Локка и Фына. чер­ № О н ы е — Сильвестра и Бейкера и чернобелые — Андерсона. Кривая 4 отно­ сится к первоначально выпученной панели; чреугольники — эксперимен­ 600 тальные точки^ соответствующие згок:у случаю (белые —- по работе Сильвестра • и Бейкера и черные —по работе Эйслн), Подробнее см, работы (23, 46). л ФЛАТТЕР О Б О Л О Ч Е К И КРИВОЛИНЕЙНЫХ ПАНЕЛЕЙ Исходные уравнения. Исследование устойчивости упругих оболочек и криьоли пенных панелей постоянной тол­ щины h в потоке сжимаемого газа сво­ дится в общем случае к исследованию уравнений движения вида [15| 200 д. _ 1 Рис. 1 — у' Eh LV Si \ i i (36) + I,2: l2 — — t J Eh v- Eu 3i l K + 1-зг1> + Lnfv -• 1 Eh здесь L - — дифференциальные операторы, вид которых определяется геометрией срединной поверхности оболочки, наличием подкрепляющих элементов, системой координат и выбором того или иного варианта теории оболочек. Функции и, v w описывают соответственно танген­ циальные н нормальное перемощения точек срединной поверхности. Компоненты нагрузки q q > Й> отнесенные к единице площади средин­ ной поверхности, определяют по формулам t l7 2 ? 1\ - ~ Ро о л ^ 9 Р Ь = ~ Р(Л df 4: (37) обзоре 123 ] , Ссылки nd yiicncpuMcii г а л ь и ы е работы даны в