* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

442 Если УС!!ЛШ? Колебания ободочек Miz, можно в срединной поверхности оГх>лочки действует сдвигающее ТО формулу Д Л Я ЧЙСТОТЫ ПОГЛГ ДОПОЛНИТЕЛЬНЫХ у п р О Щ Ё Н И Й зашк\'ль 1 ЯД0:СЬ 2,4 " Минимальное значение частоты при заданных ф ср .., ф , R, Л, / и /п достигается прн значении л — п . При ф — ф . — О, /л = 1 ве­ личину п определяют по фор­ муле 1 Ь а 1 3 0 и а 2 й Яо = 4 , 2 ( 1 — V ) Й й X 44)" О 0,2 O if t ( 4 ) ' . о т Этозначение получено в пред­ положении, что Q6 f 0,8 JPn Зависимость си/соо отно­ шения 9 i a / c f i i 4 / j пр ft~n изоб­ ражена на рис, 14 {эта к р и в а я практически не зависит от геометри­ ческих размеров оболочки); здесь Рис. Л 11 tt 1 При других значениях л кривые более вытянуты ш горизонтали. Подробному исследованию влияния начальных усилий в срединной поверхности на собственные частоты колебаний посвящены работы 127, 3 7 ] . Влияние поперечных сдвигов и инерции вращения. Учет деформации сдвига и инерции вращения приводит к некоторому уточнению частот, найденных в рамках гипотез Кирхгофа-Ллва. Это уточнение тем суще­ ственней, чем меньше длина полуволны форм колебаний. Кроме того, появляются новые формы собственных колебаний, соответствующие более высоким частотам» Д л я получения уточненных дифференциаль­ ных уравнений вводим триортогональную систему координат: х — вдоль образующей; s — в окружном направлении по средней поверхности; г — перпендикулярно средней поверхности. Предполагаем» что пере­ мещения представлены в виде и {г) г a u, (x t s] t) + z$ (x x x t s; 0 ; и^(г) = и > (я, s; t) - f z$ (jf, s\ t); «з(г) =w{x, s; f ) .