* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

354 где к Параметрические — корни уравнении колебания упругих систем т п Частоты собственных колебаний незагруженной пластины находятся по формуле G> тп - И тп 1 D Применяя вариационный метод Галерки на, сведем приближенно уравнение (19) к последовательности обыкновенных дифференциальных уравнений типа (18): dt* здесь д, — приближенные значения критических параметров, опре деляемые по формуле пп R 2п тп (г 9 ф) r dr d(f 7ПШ Л .1 J А ф ^ л (г, Ф)фшп (Л ? ) ^ d r ь и d'l> Эта задача была рассмотрена в статье ( 3 ] . Уравнения параметрических колебаний изгибаемой полосы. Приве­ дем пример задачи, которую даже в первом приближении нельзя свести Рис ь к уравнениям типа (18). Пусть полоса узкого прямоугольного сечения шарнирно оперта по концам и нагружена моментами М (I), действу­ ющими в плоскости наибольшей жесткости (рис. в). Рассмотрим изгибнокрутильные колебания, происходящие из плоскости наибольшей жесткости. Поперечный прогиб и (г, I) и угол поворота ц> {г, () должны удовлетворять уравнениям - - т дг М (0 - ^ г — дг 2 1 (20) 0J k oz-