* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

)32 кстоичивмть сбо.ишк го зависимости (12) и (io) можно представить н виде При решении задач усгойчнвости в уравнение (17) нужно подставить вместо ц фиктивную поперечную нагрузку д равную сумме дополни­ тельных проекций основных усилии р ру, ? на. направление нормали (усилие р действует вдоль оси х, усилие р — вдоль касательной к ли­ нии у, усилия s — касательные): и ч Л ч х у ' \ г дх- J ду 1 ох ду ! Положительными считают усилия, способствующие увеличению параметров кривизны; в отношении р и ри положительными считают усилия сжатия. Подставляя выражение (19) в формулу (IT ), получим х 1 D ft v f w ~ 1 R <УФ Qx* r x Л% дх* . i J y д-w Ox ду * ch/ 1 J Применим к уравнению (2(Я оператор V , а к уравнению 1 оператор разрешающему — 'шгда выражения (20) и (18) приводятся к одному уравнению Приведем другоГг вариант уравнений линейлоЛ теории оболочек, относящийся к случаю слабо рырзженного волнообразования по длине оболочки. В этом варианте срединную поверхность принимают не­ расторжимой в дуговом направлении (г — 0); считают, что сдвиги в средшпюй поверхности отсутствуют [у — 0). Поперечные силы и изгиба­ ющие моменты в осевом направлении, а также крутящие моменты пола­ гают Q — Мх= h = 0; учитывают только усилия Qy и Му. При таких условиях спранеддивы следующие соотношения; у K си В х / д-w y w \ I iiv _ : -j? ди _ ~оу^ ~~ ОУ й?! ^ ^ ^ \ l i ^ ' ^ ' R ) ~<)у^1Г* Ох' Отсюда Д« 3 х I Уравнение совместности деформации получас г вид