* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

С •• степени :>.i npt орлами np-jnjhi^LtrjAbHGcmu 87 ft г: ;жеппып на рис* 71. Д л я згой зависимости типично сущест№ва н.кцаксимимп счиманяцей сипы, историй и определяет критическое состой ми & сгс-ржмя. При построении теории ?того явления считают, что сечения при из­ гибе остаются плоскими, а перемещения малыми. Д л я точек, в которых деформация сжатия монотонно возрастает, принимают, что н а п р я ж е н и я следуют кривой а — а (г:), полученной при испытаниях на сжатие, а для точек, в которых козникает р а з г р у з к а , считают, что она следует линейному закону, На рас. 72 покачаны теоретически построенные 1-ршше для стальных езоржней с гибкостямп /, -_40-5- 150 при эксцент­ рицитете сжимающей силы h { h— наименьший 24 прямоугольного размер Рис. 71 Рис. 72 поперечного сечения; ,Y — сжимающая сила; fi—прогиб). Штриховая линия проходит через максимумы построенных кривых; по значениям о и к и этих точках можег быть построена зависимость критического на­ пряжения от гибкости. Кривые этого типа даны на рис. 73 (рис. 73, а относится к стержням с прямоугольным сечением, рис, 73, б—к стерж­ ням с та яровым сечен кем). В е р х н я я крика я (т=0 где /и—относительный 1 кР эксцентрицитет сжимающей силы в : определяет критическое на­ пряжение для центрально сжатых стержней (при X > X* эти напря­ жении следуют гиперболе Эйлера). Если за пределом пропорциональности материал следует закону идеальной пластичности, то критические напряжения можно опреде­ лять, ренпч уран не МИР ,r - , ^ i - ( i - ^ L _ U l "- " с т t t | a i ), (117,