* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Динамические задачи 365 Напряжения в плоской волне, движущейся в положительном на­ правлении оси х (рис. 48), имеют следующий вид: волна расширения (—» г. v)р 2 волна искажения о х = о у = 0; 1 ху = - Re Вре с 2 =г- Р 1 здесь с и с — скорости волн расширения и искажения в тонкой пла­ стинке; ?, G и v — модуль упругости, модуль сдвига и коэффициент Пуассона; р — плотность материала; А и В — амплитуды колебаний. Коэффициент концентрации напряже­ ний на контуре кругового отверстия pa­ rt диуса а в точке 0 = в зависимости ш [46 ], обусловленный от параметра г 2 31 0 0 действием плоской гармонической волны сжатия при v = 0,15^-0,45, показан иа рис. 49. Главное напряжение отнесенное к амплитуде напряжении в падающей волне сжатия, на по­ верхности спая пластинки и жесткого кругового включения в точ­ ках 0 = 0 и 0 = я для различных значений г) = — (g x плотность включения, g— плотность пластинки) показано на рис. 50 [47]. На рис. 51 дано изменение коэффициента концентрации напряжений на краю эллиптического отверстия с полуосями 0 = 3 , Ь — 2 в завиш а--Ь п а & — ~ - в точке О == в результате симости от параметра Ч • " 2 действия падающей волны сжатия [20] при v = 0,28. Коэффициент концентрации на контуре квадратного отверстия 0 0 ь точках 0— - и 0 = Щ- при прохождении в пластинке плоской