* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

360 Концентрация напряжения около отверстий несжимаемости); плотность энергии деформации W выбирают в форме, предложенной Муни, W=c (J - 3) + с (J - 3), (34) x x 2 2 где C j ? > 0 с ?> 0 — опытным путем; J J В работах второго закон деформирования ( 2 lf 2 упругие постоянные материала* определяемые — инварианты тензора деформаций. направления [37] предлагают, что физический имеет вид ? T = M g 3 ; 9=2]fTj3 it (35) где г; — октаэдрическое касательное напряжение; 9i — интенсивность формоизменения. Так как рассматриваются большие деформации, то в случае общей нелинейности следует различать формы отверстия до деформации и после деформации. К р у г о в о е о т в е р с т и е . В случае одноосного растяженнясжатия усилиями р пластинки из несжимаемого материала, для которого справедливо соотношение (34) с отверстием, которое после деформации будет круговым, максимальный коэффициент концентрации напряже­ ний k* определяют по формулам: для плоской деформации **= ( l-f) 3 ,+ : <36) для плоского обобщенного напряженного состояния Г 81 + 13/ р 1 * + 144(1+0 Hoi& { & 2 где 2/i — толщина пластинки; р, — модуль сдвига; 1= ——; с,, с — с л постоянные Муни. Формулы (36) и (37) выведены при условии, что контур отверстия после деформации остается круговым. Для кругового отверстия до деформации (после деформации оно перешло в овальное) максимальные коэффициенты концентрации на­ пряжений k** определяют по формулам: для плоской деформации k** = 3^— для тонкой пластинки 0,25 -У Л 144 (1 + /) Н„1 В случае, когда материал деформируется согласно закону (37), коэффициент концентрации напряжений k** для плоской деформации при сжатии ^ = 3 ( 1 + 0 . 2 - ^ - - ^ ) .