* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

184 Анизотропные оболочки вращения Из формулы (98) для Р получим р = — Y2& ctg a (Vs& — s — Ys ). Для членов, выражающих нагрузку, имеем 7 0; &г & ~г Начальные параметры Е. • г & 0; " 1 ~~ & L Л *2 Af5 = m; Л/°«0; Af{" = 0; W =0. Тогда нз выражений (109)—(110) для основных расчетных величин получим •/2 AS& tg о В (р); V = -mYl AS& t g o ? (В); m /2 AS& tga? (P); s& — s Г, = - т д } / " s,*_s V (p); Д1 1 в т |/ m Л 1 А ф(р); Т • (P). D Д Напряжения в слоях и перемещения можно определить с помощью фор­ мул (76), (77), (80). (81) и (118). Еще раз укажем, что полученные здесь результаты теряют смысл в окрест­ ностях вершины конуса, так кан предлагаемая здесь теория расчета оболочек S 2 Dtt 1^2 As* t g a Рис. 15 Рис 16 вращения в окрестностях особых точек не может дать достоверные значения для расчетных величин симметрично нагруженных оболочек вращения. Пример 4. Сферическая оболочка нагружена раниомерно распределенной, нормально приложенной нагрузкой интенсивностью Q. Край оболочки (s = 0) защемлен. Обозначим радиус сферы через R, а угол, который отсчитывают по мери­ диану от полюса через ф (рис. 16). Пусть 2ф« — центральный угол, соответ­ ствующий краю оболочки.