* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Краевой эффект в анизотропных оболочках 179 то влиянием этого края иа напряженное состояние точек исследуемой окружности или более удаленных точек с точностью технического рас­ чета можно пренебречь. Зона оболочки, примыкающая к краю, в кото­ рой нельзя пренебрегать влиянием краевых усилий, называется зоной распространения краевого эффекта. Длину (по дуге меридиана) зоны распространения краевого эффекта можно определить по формуле (Ю7) В частном случае однослойной ортотропиой оболочки в силу выражений (72), (83) и (96) для s* имеем s* = (108) S=0,(p-0) tfir o) a t Ра-*) Рис. 11 Оболочки, в которых взаимным влиянием краев можно пренебречь (т. е. оболочки, длина которых больше s*), называют длинными. Приведенные раиее результаты вполне достаточны для расчета как длинных, так и коротких оболочек вращения. Однако в последующем Рис. 12 Рис. 13 будем рассматривать лишь данные оболочки, как наиболее важные для практических расчетои. Рассмотрим длинную оболочку вращения, по краям (s = 0, s = L) которой действуют изгибающие моменты AlJ, и перерезывающие силы ЛГ°, N (рис. 12 и 13). Учитывая особенность длинных оболочек, в последующих преобра­ зованиях отбрасываем функции (5 когда вычисляем величины, отно­ сящиеся к краю $ = 0, и функции р при вычислении величии, отно­ * сящихся к краю s — L. L 1(