* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
Общая теория симметрично нагруженных оболочек „» I ( i
A
т
sin
ft
,
dV
A{
2
1
(74)
Д
22
1
.
Д
1 1 = ^11^12
—
^12 li;
C
Д
2 2 = ^22^12 — 12 72»
В С
A
1 2 = ^11^22 — ^12^121
^21
=
^22^11 — ^3^12»
Вектор полного перемещения можно представить не только по средством обычных компонентов перемещения и, ш, но и с помощью величии: е — перемещения по осн г; е — перемещеняя по радиусу г. Очевидно, е — и cos ft + w sin ft; 1 (75) e = w cos ft— и sin ft; ) далее
2 г г r
e = re ;
r 2
е = е1+ J fa cos t> -f- W sin ft) ds;
г
s
(76)
и — — e r sin ft -h JeJ -f- j (б! cos О -f- W sin ft) dsJ cosft;
9
(77) w = e r cos
2
(ej cos ft -f- W sin ft) d s | sin ft,
L
где e® — постоянная, вдоль оси г.
s
0
определяющая
жесткое
смещение оболочки
