* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Действие обратносимметричной нагрузки п 12 2 2 41 Величины а , а , а являются коэффициентами податливости края, подкрепленного кольцом [см. формулы (55)]. Наконец, согласно выражениям (86)—(88) гл. 21 т. 1 (117) Пример 12. Консоль с краем, подкреп­ ленным тяжелым кольцом веса Р (рис. 24). В этом случае F° = Р SR° = 0; — Q отсюда eW CSф = O 2лл„ cos ф; e W (118) (119) A i = 0. 2Ш„ & Перемещения конца консоли получаем, Рис. 24 подставляя выражения (118) и (119) в фор­ мулы (115). Если закон распределения краевых воздействий отличается от рассмотрен­ ного (cos Ф, sin ф), то сказанное выше относится к первой гармонике разложе­ ния нагрузки в ряд Фурье. вн ДЕЙСТВИЕ ПРОИЗВОЛЬНО НАПРАВЛЕННОЙ ОБРАТНОСИММЕТРИЧНОЙ НАГРУЗКИ При рассмотрении обратносимметричного изгиба предполагалось, что действующие в нормальном к оси вращения сечении оболочки усилия и моменты приводятся к главному вектору F z и главному мо­ менту *Ш* (см. рис. 22). Для того чтобы рассмотреть общий случай, когда главный вектор н главный момент составляют между собой про­ извольный угол, в работах 120 и 21 ] наряду с рассмотренным случаем (называемым первым обратносимметричным) введен второй обратносимметричный случай. Можно поступить и иначе: использовать поворот осей. Второй подход мы и проиллюстрируем на примере круговой цилиндрической консоли. Пример 13. Круговая цилиндрическая консоль под действием произ­ вольно направленных изгибающего момента и перерезывающей силы (рис. 25). Пусть направления глав­ ного момента и главного век­ тора составляют между собой угол V- Направим осн х и у так. чтобы главный вектор был направлен вдоль осн г. Осн же х* и у& выберем так, чтобы Л главный момент совпадал по направлению с осью у . Тогда общее решение можно получить наложением следующих двух аадач: 1 I) р = - Я ; г SR., «= 0; (120) ID F, t 0;